1 :
ご冗談でしょう?名無しさん:
あれってどうなの?
学部生の時はお世話になったけど
メコスジなんたらかんたら
↓
俺は白石 ひとみにお世話になったわ
電磁気はこれでやりました。
ところでこれの量子力学ってどうなの?
5 :
ご冗談でしょう?名無しさん:2008/11/11(火) 18:19:49 ID:DjjJP6MG
もう30年前の本でしょ
書き直せや
6 :
ご冗談でしょう?名無しさん:2008/11/11(火) 22:32:03 ID:Bxl9AOaz
ほう
7 :
ご冗談でしょう?名無しさん:2008/11/14(金) 23:02:10 ID:voda0mJm
電磁気学はわかりやすかった。
量子力学Tを今読んでるけど最後の第七章、7-4からが分からない。
(181p)
ψ(x) = e^ikx
ド・ブローイにしたがって、これは電子の運動量のx成分がp=hkに等しい状態をあらわしていると考えてよかろう。
なぜ??
Ψ(x,t) = ψ(x) ・ exp(-i E t / hbar)
に注意して、
E→i・hbar・(∂/∂t)
と
p_x→hbar・i・(∂/∂x)
から
E = (p_x)^2 / (2m)
をΨに作用させればわかる。
ただし hbar=h/(2π)
印刷や扱いやすさからいうと
裳華房 物理テキストシリーズとフィジクスライブラリが良い
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12 :
7:2008/11/15(土) 11:15:09 ID:hKt26pf6
>>8 どうもです。
でもやっぱり分からないんです。
よろしければ本書の式番号で引用していただけるとありがたいです。
>Ψ(x,t) = ψ(x) ・ exp(-i E t / hbar)
は、166p(6.58)
Ψ(x,t) = ψ(x) ・ exp(-i ω t)
に、153p(6.21)より ω = E / hbarを代入して得られるものですね?
>E→i・hbar・(∂/∂t)
>と
>p_x→hbar・i・(∂/∂x)
ここでの'→'は、どういう意味で使われておられるのでしょう?
極限?ではないですよね?
13 :
ご冗談でしょう?名無しさん:2008/11/15(土) 11:17:41 ID:hKt26pf6
>>7に戻って、181pの
>ド・ブローイにしたがって
これがどのあたりに書いてある考え方を指しているのかも分かりませんでした。
ド・ブローイが登場するのは156pからの6-5ですが。
わたしは 8 ではないし本も持っていないけど・・・。
>>12 >Ψ(x,t) = ψ(x) ・ exp(-i E t / hbar)
>に注意して、
ψ(x) = e^ikx を代入すると、
Ψ(x,t) = e^ikx ・ exp(-i E t / hbar)
= e^(ikx - i E t / hbar)
= e^i(kx - E t / hbar)
>E→i・hbar・(∂/∂t)
>と
>p_x→hbar・i・(∂/∂x)
>から
>E = (p_x)^2 / (2m)
>をΨに作用させればわかる。
i・hbar・(∂/∂t)Ψ = [{ hbar・i・(∂/∂x)}^2 / (2m)]Ψ
i・hbar・(∂/∂t)Ψ = {- hbar^2・(∂/∂x)^2 / (2m)}Ψ
ここに、Ψ(x,t) = e^i(kx - E t / hbar) を入れる
左辺は
i・hbar・(∂/∂t)・e^i(kx - E t / hbar) = i・hbar・i(- E / hbar) = E
右辺は
{- hbar^2・(∂/∂x)^2 / (2m)}・e^i(kx - E t / hbar) = - hbar^2・(ik)^2 / (2m)
= hbar^2・k^2 / (2m)
ここでド・ブローイにしたがって k = p / hbar ならば、p^2 / 2m = (mv)^2 / 2m = mv^2 / 2
つまり E = mv^2 / 2 となる。
15 :
ご冗談でしょう?名無しさん:2009/02/17(火) 15:44:40 ID:Ui+FcHgt
おっぱい
16 :
ご冗談でしょう?名無しさん:2009/04/01(水) 22:12:58 ID:I6HRRA16
oppai
おっぱい=脂肪
18 :
ご冗談でしょう?名無しさん:2009/11/23(月) 18:46:28 ID:nh3oL1Qq
フラクタルの物理上下を買おうと思うんだが読んだ感想ある?
19 :
ご冗談でしょう?名無しさん:
(・)(・)